本復(fù)習(xí)筆記只是總結(jié)（也不算。），粗略過一下
經(jīng)典分析方法：物理模型-數(shù)學(xué)表達(dá)-分析求解
兩大方程：能量守恒，傅里葉定律
1.
溫度場：穩(wěn)態(tài)溫度場（對時間偏導(dǎo)數(shù)為零）； 非穩(wěn)態(tài)溫度場
對于連續(xù)介質(zhì)，等溫線要么形成一條封閉的曲線，要么終止于物體表面。
2.
傅里葉定律
熱流密度也是矢量。
熱流密度方向與等溫線正交。
各向異性的傅里葉導(dǎo)熱定律。
熱擾動以無限大的速度傳播的修正：
深冷
熱負(fù)荷急劇變化
1.
導(dǎo)熱系數(shù)（是物性參數(shù)）
導(dǎo)熱系數(shù)的測定：有實驗（）
導(dǎo)熱的微觀機(jī)理：
氣體：分子的不規(guī)則熱運(yùn)動
固體：自由電子熱運(yùn)動或晶格振動
液體：
導(dǎo)熱系數(shù)的影響因素：物質(zhì)種類，溫度、壓力
2.
導(dǎo)熱微分方程（由能量守恒與傅里葉定律推導(dǎo)出）
假設(shè)條件: 各向同性的連續(xù)介質(zhì)
具有內(nèi)熱源
熱導(dǎo)率、比熱容、密度均已知
導(dǎo)入熱量：
其他方向同理。導(dǎo)出熱量：
其他方向同理。
注： 用泰勒級數(shù)展開
單位時間內(nèi)能增量：
微元體內(nèi)熱源的生成熱為：
*后得到：
a 稱為熱擴(kuò)散率。反映了導(dǎo)熱過程中材料的導(dǎo)熱能力（ l ）與沿途物質(zhì)儲熱能力（ r c ）之間的關(guān)系.
推導(dǎo)：泰勒級數(shù)展開，熱流密度為連續(xù)函數(shù)
3.
定解條件：
幾何、物理、初始、邊界
非穩(wěn)態(tài)；初始條件
邊界條件：
定壁溫：
tw = f(x, y,z,τ)
定熱流
qw = f(x, y,z,τ)
對流邊界：轉(zhuǎn)化為**類與第二類邊界條件
以上都是線性邊界條件
什么是非線性邊界條件？
導(dǎo)熱過程的完整描述：導(dǎo)熱微分方程，定解條件
1.
通過平壁的導(dǎo)熱
簡化依據(jù)：平壁的長度和寬度都遠(yuǎn)大于其厚度，因而平板兩側(cè)保持均勻邊界條件的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱
導(dǎo)熱微分方程的簡化，邊界條件確定
N層平壁：溫差， 熱阻
考慮導(dǎo)熱系數(shù)的線性變化：
直接由公式 λ=λ0(1+bt)比較高溫區(qū)與低溫區(qū)的導(dǎo)熱系數(shù)。
接觸熱阻：
高熱流密度不能略
影響因素：
粗糙度、硬度、壓力
2.
通過圓筒壁的導(dǎo)熱·
導(dǎo)熱微分方程（柱坐標(biāo)）：
條件：圓筒長度比半徑大得多簡化后：
邊界條件：
熱量表達(dá)式：
實際溫度分布：
由內(nèi)向外：傳熱面積增大，傳熱量不變。溫度變化變緩。
3. 通過球壁的導(dǎo)熱
熱阻表達(dá)式：
1. 具有內(nèi)熱源的平壁
微分方程：
邊界條件：
得溫度分布：
2. 有內(nèi)熱源的圓柱體
微分方程：
溫度分布：
肋片強(qiáng)化傳熱的原因：
1. 增加對流換熱面積
2. 破環(huán)對流邊界層
肋片導(dǎo)熱的推導(dǎo)：
1. 假定條件：
?。?）. 寬度方向很長，取單位寬度l = 1
( 2 ). , h都為常數(shù)
?。?）. 導(dǎo)熱熱阻<< 1 / h，保證肋片溫度只沿高度變化
2. 推導(dǎo)過程：
由能量守恒：
-截面面積
-截面周長
聯(lián)立得：
定義：
得微分方程：
通解為：
由邊界條件：
得溫度分布：
= H 時：
肋效率：
等截面直肋肋效率：
影響肋效率的因素：
1. 導(dǎo)熱系數(shù), 越大，肋效率越高
2. 肋高H，H越大，肋效率越低
3. 肋片厚度，越大
4. 表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h, h越大，肋效率越小
注意：
1. 肋端絕熱，不是絕熱可以采用等效肋高
2. Bi<0.05時， 誤差小于1%，若是短直肋，采用數(shù)值計算的方法
